钝体后“着火三角区”理论。均匀混气流经钝体时，带走它后面的物质，形成负压区，卷吸炽热烟气，从内层给混气层加热(对流热交换)。
钝体尾迹恢复区是一个过渡区，煤粉气流绕流钝体后，被分开的两股射流在这里会合，合并成一股大射流。
较低的温度点是煤粉气流的运动轨迹.它的外缘是温度较高的火焰区。这时回流区的温度仍然是800℃左右，因为它卷吸了部分煤粉，特别是细颗粒煤粉，在这里快速循环，挥发分析出，预热并着火，然后进一步燃烧。
如果钝体周围的热平衡受沉积在钝体表面的液体燃料量的影响，或者部分液体膜不能蒸发，于是在钝体表面形成一个壳层。
这里，内回流区所拥有的热量Q，是自由射流火焰所没有的(如锅炉的直流式煤粉燃烧器)，它对煤粉的迅速加热、着火起着较大的作用。
煤粉燃烧比均匀混气复杂得多，它一般包括下列子过程：较长的预热时间，挥发分析出，快速热分解和燃烧，焦炭的燃烧和燃荆
多数研究者认为，回流区中气流湍流度大，循环流动倍率高，回流的高温烟气和被卷吸的低温可燃混合物在回流区内得到良好的充分的搅拌，因此烟气的混合是均匀的，浓度近似于处处相等。
在这个基础上，人们发展了多种形式的煤粉稳燃器，而且在燃烧理论方面也进行比较深入的研究，从均相燃烧发展到煤粉气流的多相燃烧。
这里首先介绍F.Fetting关于钝体尾迹均匀混气火焰形成的模型。均匀混气绕流钝体时，带走它后面的物质，产生负压，把炽热的烟气卷吸进来，从内层加热混气(对流热交换)。
判断着火的方法很多。用数值模拟方法研究煤粉着火过程时，一般都采用温度跃变的着火定义。
在试验研究的基础上，又研究了煤粉颗粒群着火的非稳态数字模型，它不同于单颗粒煤粉的研究，在煤粉气流中，由于具有一定的煤粉浓度。
上述结果可作如下解释：多相着火时，煤粉浓度较低，着火取决于颗粒表面的化学反应速度，只有达到一定的颗粒温度后才能发生着火。
用试验研究煤粉气流着火方式时要解决两个前提性的关键问题：着火点的判断和着火方式的判别。
在相同的时间内，煤粉将被加热到更高的温度，或者说，煤粉气流加热到着火所需要的时间减少了，着火提前了。
事实上，对于接近单颗粒的情况，由于煤粉浓度极低，颗粒数少，难以形成共同的火焰，煤粉颗粒的燃烧可视为彼此无关，因而以闪光的出现表征着火的发生是合适的。
在着火热中，对流加热和辐射加热的关系及其对煤粉浓度的影响是需要搞清楚的。
本模型是以一维或柱塞型煤粉气流的燃烧过程为基础的，其对应的是一维煤粉燃烧试验炉中的燃烧过程。
以上分析是在假定煤粉气流着火温度一定的前提下进行的，并未涉及到着火机理。
根据以上所述的挥发分析出量与供氧平衡的原理，可以解释煤粉一空气流中存在一个理想浓度的范围。
粉浓度很大时，浓度的增加使得升温速度明显减慢，挥发分的浓度效应不足以抵消升温速度的降低，这样才出现着火温度的提高。
煤粉燃烧需要空气，煤粉的输送也需要空气，这就是煤粉一空气混合物，通常称它为一次风。
在一般情况下，煤粉气流的着火热量来自三个方面，即辐射、导热和对流。辐射加热的热源是日火焰的辐射和炉墙的辐射，接复辐射热的受体主要是煤粉粒。
根据着火方式的判据，当煤粉浓度为0.5～o.6kgc/kga之间某一值时，气固两相着火时间曲线相交，两相着火时间相等，表现为联合着火。
在曲面的降压加速段中，由于流体的部分压力势能转变为流体的动能，流体微团虽然受到粘性力的作用，但仍有足够的动能，继续前进。
对单颗粒煤着火的理论分析较早是由Nusselt在1924年作出的。他利用了非稳态能量方程来计算达到颗粒着火的时间。
