首先研究两股射流速度比的影响。像研究自由射流轴心线上参数变化一样，这里主要研究射流射入主气流后，在它的运动轨迹上参数的变化。
锅炉炉膛是一个相当大的空间，燃烧器喷口面积不足炉膛截面积的1%，因此可以近似地把由燃烧器喷射到炉膛空间去的气流视为自由射流来处理。
但是，在实际工程上，问题比较复杂。例如，射流的流场并不完全相似，锅炉的炉膛也不是无限大，受炉墙水冷壁的限制等。
在热量扩散的剩余温度分布和物质扩散的剩余浓度分布方面，也和速度分布一样，具有相似的性质。
由于计算工作量方面的原因，特别是因为从等温情况下的结果就可以推出不等温燃烧室的情况下的结果具有明显的实用意义，到目前为止还不能认为进行这种复杂的计算是值得的。
煤中无机显微组分(矿物质)与地壳矿物类型相同，因此对其命名没有什么困难。煤中常见的矿物主要有粘土、硫化物、氧化物和碳酸盐。我国煤中较常见的矿物是粘土、黄铁矿、石英、方解石。
燃尽特性，对单一显微组分进行的研究表明，壳质组和镜质组易于燃烧，而惰质组则较难燃烧。也有研究表明，同一种煤的镜质组与丝质组的燃尽特性有较大差别，不同煤种镜质组的燃尽特性与其煤化程度有关，而壳质组由于在燃烧过程中有较多的炭黑生成而表现出较低的平均表面反应速率。
大分子由许多结构相似但又不完全相同的结构单元通过桥键联结而成；(2)结构单元的核心为缩合芳香环；
初始热解温度除壳质组较低外其余相差不大，而非常大失说质组和惰质组的热解失重曲线初始热解温度除壳质组较低外其余相差不大，而非常大失重率为壳质组>镜质组>半镜质组>丝质组，峰宽的次序则相反。
还要研究的另外一种平衡，通常称为热平衡，是由燃烧室内的放热速度与从里面带出热量的速度之间的平衡引出来的。
为了分析简单起见，我们考虑“强烈搅拌的模型”，即认为某一空间中，内部的气体极强烈地掺混以至炉内温度、浓度和速度等物理参数非常均匀。
煤粉气流着火以后，煤粉就强烈地燃烧。燃烧速度起初很高，然后逐渐减慢，因为气流中的氧浓度逐渐减校煤粉燃尽过程的条件和机理是十分复杂的。
燃烧模式在此是指煤粉颗粒在燃烧过程中物理结构的变化。例如，碳可以从颗粒外表面烧蚀，而其密度保持不变，即所谓的等密度燃烧模式;或者可以均匀地在整个颗粒中燃烧，而颗粒尺寸不发生变化，即所谓的等直径燃烧模式。
为了更有效的的简化，进一步假定对一种给定的燃料这一临界温度为常数，它就是表示燃料特性的着火温度。
前面已经述及，对于一组给定的输入条件，可能只有一个平衡状态，可能会有两个稳定的平衡状态。
煤粉燃烧中煤需要磨成很细的煤粉，粉粒直径一般在100Jum以下。磨成细粉以后，煤的表面积会增大。
在理想的预混柱塞流中，在流体内不存在相对运动，因而也没有对流传热。导热对于气体火焰的传播起重要的作用，但对煤粉燃烧系统，除了在很短的距离内，导热的作用可忽略不计。
事实上，来自火焰前沿的辐射并不是单方向的，适用于无限大平面系统的这一单方向辐射的假定所引起的误差将在下面讨论。
为了研究有再循环的系统，在IFRF的燃烧室中，反应物的进口速度就像在工业化装置中那样，至少比在无循环燃烧中所能达到的数值大一个数量级。
按照不同煤粉浓度下所观察到的温度计算出的进口速度的预报值随煤粉浓度而变化的情况。
一个煤粒所受周围颗粒的影响的大小除自身因素外，主要取决于影响到它的周围颗粒数及其与这些颗粒间的距离，即取决于整个煤粉气流中的煤粉浓度。
与单颗粒相比，颗粒群的着火在形式上更接近实际的煤粉气流，而其处理较实际的煤粉气流简单得多，很容易应用较丰富的单颗粒的研究成果和现有的理论分析方法，其结论更容易应用到实际中去，因而煤粉颗粒群是一种较好的替代研究对象。
煤粉颗粒可能由一种显微组分组成，也可能由多种显微组分组成。镜质组主要以单一形式存在，其次是VI和VIE形式；惰质组主要以复合形式存在
对燃烧机理因子对燃尽特性的影响进行了讨论。所谓机理因子是用以区分颗粒表面的反应产物的。
在锅炉效率和发电效率方面我们也存在较大的差距。例如，我国现有40多万台燃煤工业锅炉，其平均热效率不超过60％，它消耗每年煤产量的1／3；13万多台燃煤工业窑炉的平均热效率仅20％～30％，每年消耗15％的煤产量，民用炉灶的热效率更低，电站锅炉的平均热效率可达90％
